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氣體通過調(diào)節(jié)閥控制閥門的特性
閱讀：1971 發(fā)布時間：2019-4-8
摘要：氣體介質(zhì)因為其固有的特性——可壓縮性，在閥門的流動中不同于液體。比如在節(jié)流過程中，因為在節(jié)流孔口處強烈的擾動和渦流，導(dǎo)致能量分布的不均，極容易產(chǎn)生噪聲。本文主要討論氣體在流經(jīng)閥門設(shè)備時參數(shù)的變化與流道截面積的關(guān)系，以及流動過程中氣體能量的傳遞、轉(zhuǎn)換等問題。
關(guān)鍵詞：可壓縮性；能量轉(zhuǎn)換；噪音；控制閥
1 緒論
工程中，常見的氣體流動都是穩(wěn)定流動或接近穩(wěn)定的流動。同時任何個截面上任點的流速、壓力、溫度參數(shù)也均不相同。且工質(zhì)在流動中可能與外界交換熱量。上述過程是及其復(fù)雜的，為了簡化問題的研究，考慮到工程中氣體快速地通過閥門，認(rèn)為來不及與閥門進(jìn)行熱交換。同時取各截面某參數(shù)的平均值作為該截面上各點參數(shù)的值，因此把氣體工質(zhì)的流動看作不可逆的維絕熱穩(wěn)定流動。
2 能量守恒方程
由熱力學(xué)第定律，在開口系統(tǒng)穩(wěn)定流動的能量微分表達(dá)式為：
忽略重力的作用，也不考慮對閥門做功。同時，考慮到流體和閥門的摩擦作用、流動中流體克服摩擦力做的功轉(zhuǎn)化為熱量，而這部分熱量又重新被加入到流動的流體中。上式簡化為：
很顯然，克服摩擦消耗的功δw摩擦和由它轉(zhuǎn)換的熱量δq吸是相等的，而δq為與外界交換的熱量，對于絕熱流動，該值為0，即有
對上式進(jìn)行積分，因此，沿流動方向任意截面應(yīng)滿足
3 截面參數(shù)變化
根據(jù)參考文獻(xiàn)1，可以得出絕熱等熵流動中參數(shù)變化的相對關(guān)系。見以下公式：
其中：v為比體積
c為流速
A為截面積
к為比熱比系數(shù)
雖然上述公式是由絕熱等熵流動推出，但對于絕熱流動的截面參數(shù)變化分析具有指導(dǎo)意義。由以上三個公式可以看出，參數(shù)的變化與氣體的馬赫數(shù)有關(guān)。當(dāng)氣體介質(zhì)進(jìn)入閥門時，處于亞聲速流動。在通過節(jié)流口處(見圖1)，因為面積減小，流速會增加，壓力降低，比體積增加，介質(zhì)膨脹。通過節(jié)流口后，流通面積變大，流速降低，壓力恢復(fù)，比體積減小，介質(zhì)壓縮。但因為在閥門節(jié)流口處的摩擦導(dǎo)致的能量轉(zhuǎn)換，壓力已不可能恢復(fù)到閥前壓力。流出閥門后，相比較閥前狀況，閥后壓力減小，流速有定增加，介質(zhì)密度有定減小。
如果在節(jié)流口處的面積減小得足夠小，流速有可能增加到聲速。此時，整個閥門的質(zhì)量流量達(dá)到大值。若此時進(jìn)步增加面積，則氣體膨脹至超音速，壓力進(jìn)步降低。有可能產(chǎn)生較大的噪音。但質(zhì)量流量不再增加。這種情形即是氣體選型時碰到的阻塞流情形。對于多級降壓的閥內(nèi)件結(jié)構(gòu)，尤其要注意這種流速增加的狀況。因為多級降壓內(nèi)件通常被設(shè)計成如下的形式(見圖2)。通常外面的套筒面積較大，然后減小，到里層套筒的面積小。這種從外到里流的設(shè)計方式對于液體工況來講效果很好，它有效地增大了阻尼，降低了壓差。但是對于氣體工況來講，效果卻恰恰相反。由于節(jié)流面積逐級不斷收縮，氣體不斷加速，壓力不斷降低，密度持續(xù)減小，介質(zhì)不斷膨脹，極有可能被膨脹至音速甚至超音速。此時，會引起很強的振動。因為振動的強弱是和流速的平方成正比的。輕者引起噪音很大，重者甚至能破壞管道。因此對于多級降壓結(jié)構(gòu)來講，氣體流向應(yīng)當(dāng)從里往外流。先讓氣體節(jié)流降壓，然后逐漸適度壓縮，以控制內(nèi)部的流速。防止振動的影響(見圖2)。
根據(jù)參考文獻(xiàn)3，對維絕熱等熵流動，有如下公式成立：
其中：pcr為流速達(dá)到當(dāng)?shù)芈曀贂r的介質(zhì)壓力
p0為當(dāng)介質(zhì)速度減為0時的介質(zhì)壓力，稱為滯止壓力，也成為總壓力，是個理論值
vcr為臨界壓力比
к為比熱比系數(shù)
上式表明了當(dāng)流速達(dá)到當(dāng)?shù)芈曀贂r，即是質(zhì)量流量達(dá)到大時，也就是出現(xiàn)阻塞流的時候的壓力比值，這個比值只與工質(zhì)性質(zhì)有關(guān)?，F(xiàn)列舉幾個常見的數(shù)值，見表1：
氣體 | 雙原子氣體 | 過熱蒸汽 | 干飽和蒸汽 |
к | 1.4 | 1.3 | 1.135 |
vcr | 0.528 | 0.546 | 0.577 |
表1
從上表可以看出，氣體性質(zhì)雖然不同，但臨界壓力均約等于0.5?？紤]到工程中誤差的允許范圍，這就是氣體工況選型中的判定阻塞流的認(rèn)定條件：閥后壓力/閥前壓力≥0.5時，認(rèn)為會出現(xiàn)阻塞流。
4 節(jié)流后溫度的變化
氣體通過閥門節(jié)流過程中的溫度變化比較復(fù)雜，節(jié)流后溫度可能會降低，可能會升高，也可能不變。要判定節(jié)流后溫度的變化情況，需要判定介質(zhì)的焦耳—湯姆遜系數(shù)μJ，該系數(shù)是表征在焓值不變的情況下溫度對壓力的微分關(guān)系。由參考文獻(xiàn)2提供的曲線圖可知(圖3)：
在轉(zhuǎn)回曲線和溫度軸內(nèi)部包含的區(qū)域，μJ>0，稱為冷效應(yīng)區(qū)。閥前溫度處于該區(qū)域內(nèi)的氣體介質(zhì)，節(jié)流后溫度會降低。且壓差越大，溫度下降得越低；而在轉(zhuǎn)回曲線和溫度軸外部包含的區(qū)域，μJ<0，稱為熱效應(yīng)區(qū)。閥前溫度處于該區(qū)域內(nèi)的氣體介質(zhì)，節(jié)流后溫度會升高；若閥前溫度剛好處于轉(zhuǎn)回曲線上，則通過閥門節(jié)流后溫度不變。實際上大多數(shù)的氣體經(jīng)節(jié)流后溫度都會降低，只有極少數(shù)氣體，如H2和He在常溫下節(jié)流后的溫度會升高。例如天然氣的液化就是利用該特性來進(jìn)行的。
5 總結(jié)
本文僅對工程中氣體通過閥門的些流動特性及工程選型的些注意事項進(jìn)行了定性分析。由于介質(zhì)通過閥門時高度摩擦，強烈的擾動以及大量的渦流，處于極度不平衡狀態(tài)，因此無法進(jìn)行很具體的計算分析，只能借助CFD(計算流體力學(xué))軟件來進(jìn)行分析，結(jié)合實際工況經(jīng)驗聯(lián)合判斷。
摘要：氣體介質(zhì)因為其固有的特性——可壓縮性，在閥門的流動中不同于液體。比如在節(jié)流過程中，因為在節(jié)流孔口處強烈的擾動和渦流，導(dǎo)致能量分布的不均，極容易產(chǎn)生噪聲。本文主要討論氣體在流經(jīng)閥門設(shè)備時參數(shù)的變化與流道截面積的關(guān)系，以及流動過程中氣體能量的傳遞、轉(zhuǎn)換等問題。
關(guān)鍵詞：可壓縮性；能量轉(zhuǎn)換；噪音；控制閥
1 緒論
工程中，常見的氣體流動都是穩(wěn)定流動或接近穩(wěn)定的流動。同時任何個截面上任點的流速、壓力、溫度參數(shù)也均不相同。且工質(zhì)在流動中可能與外界交換熱量。上述過程是及其復(fù)雜的，為了簡化問題的研究，考慮到工程中氣體快速地通過閥門，認(rèn)為來不及與閥門進(jìn)行熱交換。同時取各截面某參數(shù)的平均值作為該截面上各點參數(shù)的值，因此把氣體工質(zhì)的流動看作不可逆的維絕熱穩(wěn)定流動。
2 能量守恒方程
由熱力學(xué)第定律，在開口系統(tǒng)穩(wěn)定流動的能量微分表達(dá)式為：